[過去ﾛｸﾞ] 現代数学の系譜11 ガロア理論を読む25 [無断転載禁止]©2ch.net (716ﾚｽ)
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66: 2016/10/30(日)20:37:52.51 ID:h3zoFqvH(3/4) AAS
あの単純なモノイドの定義をここまで分かってないのもスゴい
428: ￥ ◆2VB8wsVUoo 2016/11/24(木)10:45:19.51 ID:J7jdFaML(7/8) AAS
￥
467(4): 現代数学の系譜11 ガロア理論を読む 2016/11/26(土)08:45:48.51 ID:Py08+Ohv(10/40) AAS
>>466 つづき
例えば、>>462で引用したヒルベルト空間内だと、結構いろんなことが整備されていて、まだ、可能かもしれない（実際にヒルベルト空間内の数列のしっぽの先が一致する同値類分類がどうかは別として）
さて、>>448で引用した例を使って考えてみよう
２つの数列SaとSbと
Sa＝A1,A2,・・・・,An,・・・・,Ae
Sb＝B1,B2,・・・・,Bn,・・・・,Be
A1=B1,A2=B2,・・・・,An=Bn,・・・・
省11
482(2): 現代数学の系譜11 ガロア理論を読む 2016/11/26(土)17:41:00.51 ID:Py08+Ohv(19/40) AAS
>>474
>ノルムの定義だのヒルベルト空間だのは時枝問題には関係ない。
記号の乱用だが
無限小数の展開の空間⊂コーシー列の空間⊂ヒルベルト空間⊂R^Nの空間
を示したつもりなんだ
つまり、無限小数展開の空間を例として、可算無限個の箱に入った数列のしっぽの同値類分類が、きちんとできないなら
R^Nの空間での、可算無限個の箱に入った数列のしっぽの同値類分類も、きちんとできない
省1
534: 現代数学の系譜11 ガロア理論を読む 2016/11/27(日)09:41:21.51 ID:dKz7cXDk(15/37) AAS
>>532
おまえも
535(1): 現代数学の系譜11 ガロア理論を読む 2016/11/27(日)09:42:51.51 ID:dKz7cXDk(16/37) AAS
>>533 つづき
ih~∂ψ/∂t = ?(h~^2/2m)(∂^2ψ/∂x^2)+Vψ
これは、「古典力学の関係を満たす運動量とエネルギーの組を同時に取り出すことの出来る波動関数ψはどのような形のものか」という意味の方程式である。
これは微分方程式になっているので、あとは「微分方程式の解き方」とかいう種類の参考書を読めば解を求める方法が解説されていることであろう。また量子力学の教科書もこれを解く部分には十分な解説がしてあるのでわざわざここで解説するまでもないだろう。
本当にこんな小細工でうまく行くのか？
こんなパズルみたいな方法で果たしてうまく行くのか、と思われるかもしれない。実際この方程式が発表された当時もこの数学的意味をめぐって議論がされた。
そして難解ではあったが当時すでに支持を得ていたハイゼンベルクの行列形式と数学的に同等であることが証明されると、シュレーディンガー流の方が直観的に理解しやすくて使いやすいというので多くの人が安心してこの方法を受け入れるようになった。
省6
674: ￥ ◆2VB8wsVUoo 2016/12/07(水)19:56:31.51 ID:1OWUkAqJ(5/12) AAS
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